不对,当地加速度就是时变加速度.正确的说法应该是欧拉法中加速度可以分解为时变加速度(又名当地加速度)和位变加速度(又名迁移加速度).欧拉法中质点的加速度(流速对时间求导)由两部分组成:(1)时变加速度(当地加速度)(local acceleration)——流动过程中流体由于速度随时间变化而引起的加速度;(2)位变加速度(迁移加速度)(connective acceleration)——流动过程中流体由于速度随位置变化而引起的加速度.

【回答可能有错,仅供参考】楼主的疑惑也许是对“a_x=(du_x)/dt=(∂u_x)/∂t+(∂u_x)/∂x dx/dt+(∂u_x)/∂y dy/dt+(∂u_x)∂/z dz/dt”不解,(∂u_x)/∂t这一项是质点在空.

加速度反应的是力作来用在物体上,使物体速度改变的情况.定量的算式是a=F/m “质点无加速度”真的是这样说的么?又没有条件限自制呢,比如说在什么样的情况下才没有加速度?当一个质点所受的合外力不为零的时候知,它肯定是有加速度的.道只有当质点不受力或合外力为零,那么它才没有加速度.

欧拉法和拉格朗日法是两个相对的方法,欧拉法主要是研究固定空间的质点,而拉格朗日法则是研究固定质点的状态.如果把欧拉法比作站在河边看流动的水的话,那么拉格朗日法就是飘在水里的船!这是我的理解,不知道是否恰当

lagrange描述和euler描述是描述物体运动的两种方法: 拉格朗日法用来描述一个质点的运动,用初始时刻的坐标来标记质点,记录这个质点每时每刻所在的位置.用数学来表达就是r(a,b,c,t),这里a,b,c就是初始时刻质点的坐标.拉格朗日描述其实就是理论力学里的方法. 欧拉法描述固定的空间点上的流体状态,记录每一时刻流过这个点的流体质点的速度,比如说t1时刻质点1流过这个空间点,我们就记录他的速度v1,t2时刻质点2(不是质点1了)流过这个点,我们记录速度v2.欧拉法不关心某一个质点的流动,只关心固定空间点上的流动,用数学来表达就是v(x,y,z,t),这里x,y,z就是空间点的坐标了.欧拉法描述的是场的概念!

mgsinθ-μmgcosθ=mas=at^2/2联立μ=(2s-gt^2*sinθ)/tt^2*gcosθ

1,小木块在下滑过程中的加速度a:x=att/2 故a=2x/tt.2,由受力分析知,沿斜面的力为下滑力减摩擦力,即 mgsinθ-μmgcosθ=ma μ=(mgsinθ-ma)/mgcosθ=(gsinθ-ma)/gcosθ.

解:m=2kg t=6s v=12m/s v=at,a=v/t=2m/s² F=ma=4N

加速度指描述物体速度变化快慢的物理量

V+F-E=X(P),V是多面体P的顶点个数,F是多面体P的面数,E是多面体P的棱的条数,X(P)是多面体P的欧拉示性数. 如果P可以同胚于一个球面(可以通俗地理解为能吹胀而绷在一个球面上),那么X(P)=2,如果P同胚于一个接有h个环柄的球面,那么X(P)=2-2h. X(P)叫做P的欧拉示性数,是拓扑不变量,就是无论再怎么经过拓扑变形也不会改变的量,是拓扑学研究的范围. 在多面体中的运用: 简单多面体的顶点数V、面数F及棱数E间有关系 V+F-E=2 这个公式叫欧拉公式.公式描述了简单多面体顶点数、面数、棱数特有的规律.