计算连续带电体的电场强度,大学物理一般用两种方法,一种是定义法,也就是在带电体上取微元,然后计算微元的电场强度,最后矢量合成.这种方法理论上什么样的带电体周围的电场强度都是可以求解的.第二种就是高斯定律,但是必须电场强度是具有一定对称性的电场.比如球对称.所以对于非均匀带电体来说,电场必须是球对称的,才能用高斯定律求解.

导体才存在静电屏蔽 如果是非导体球且体内部有电荷的话,根据高斯定律:通过任意封闭曲面的电位移通亮等于该封闭曲面包围的自由电荷的代数和.可以推得球体内某点场强E=pr/3e;其中p为体电荷密度,r为所求点到球心的距离,e为介电常数

要计算不均匀带电球体的内外部电场强度和电势,首先得已知电荷的分布函数,而且必须是球对称的,否则很难计算. 可以,先取一个球状高斯面,计算高斯面内的电荷.内部电荷的计算可以取很薄的球壳作为微元,积分计算.再代入高斯定律求出球外和球内的电场强度的分布函数.电势,计算会比较麻烦,需要计算球内外任意点,单位正电荷移动到无穷远处时,静电场力所做的功.

内部场强为0 外部相当于电荷全部集中在球心的辐射状电场.

库伦定理 在任意r处 都有 E=Q/4πεr^2 而电荷量是总量的3次方的比 Q=q*r^3/R^3 最后 E=qr/4πεR^3 不难看出其实就是正比于到球心的距离r

场强 r<r时,电场强度为0.这是因为导体内部没有电荷,根据高斯定理,可以知道没有电场.r>=r时,根据高斯定理,电场强度为q/(4πεr*r) 图像就是中心发散(像太阳发出万丈光芒,呵呵) 电势 若以无穷远处为电势为0 r<r时,电势为q/4πεr r>r时,电势为q/4πεr 等势线就是同心圆 高斯定理:电场强度对任意封闭曲面的通量正比于该封闭曲面内电荷的代数和

无论是球体内还是外,电场强度都是球对称的,取高斯面为半径为r的球面.设r<R,此时高斯面包围的电荷为:3q/4πR^3 * 4πr^3/3=qr^3/R^3 E 4πr=qr^3/R^3*真空介电常数 即可得到球体内的场强E=qr^2/4πR^3*

你弄错了.均匀带电绝缘球内的空腔里不是匀强电场,而是没有电场(电场强度处处为0).这个可以通过微积分来证明;也可以假设这样一个情境,如果一个带电的导体球,它的带电分布一定是在球表面均匀分布(与题中电荷分布相同),而导体是一个等势体,电势处处相等,则电场强度为0(场强为电势的梯度).由此可以得出如上结论.

和到球心的距离成正比.高斯定理,E(4πr²)=ρ(4/3πr³)/ε0

点电荷的场强,场强叠加原理.均匀带电球壳壳内的场强和壳外的场强公式(不要求导出).匀强电场. 电场中的导体.静电屏蔽. 电势和电势差.等势面.点